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单相电机气隙磁势波与电流时间波的关系
编辑:admin 来源:未知 点击: 发布日期: 2021-01-24 10:00
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假定: 1.两极电机定转子死心间的气 隙平均,其润滑的外表上役有开槽,故气隙 圆周上各点磁阻为平均等值。 2.定转子死心 中的磁阻为零,故磁势将全部降落于气隙 里。 3.设电机...
假定:
1.两极电机定转子死心间的气 隙平均,其润滑的外表上役有开槽,故气隙 圆周上各点磁阻为平均等值。
2.定转子死心 中的磁阻为零,故磁势将全部降落于气隙 里。
3.设电机气隙里有一个静止的由同心式 线圈组成的理想正弦绕组。如图1。其匝数的 角密度(单位圆周角度上的匝数)随空间角 0 而变化的规律,为一理想的正弦渡形函数。 即 (I丑(B)一c0am l (1) 式中匝数角密度的橱值 位于Q= 90。的纵座标轴OM上,丽图中的OA线则为 该绕组(诅的绕组轴线 故所谓正弦绕组,由 式(1)知,就是相关于绕组轴线言,其匝数 图 1 芷弦绕组 角密度随空间角Q=Lq~OA的散布规律为正 弦函数的绕组 图中为了图形的明晰简约, 持将该理想绕组绘成不连续的大小槽的绕组 方式,且一切波形均只绘出半波图形。现对 该绕组通以直流电流I一,则电流与匝数的乘 积的密度在空间的散布波形如图 2为: I-(m(Q)=I一·c ma]csinQ (2) HI I ’一 ,//-T< 。 Q 、 一 E日 图 2 曲鳙组磁势涉及其简化图 按磁势的定义,图2中经过O角处的 oP线处的磁力回线alxxl途径上的磁势,就 等于该回线所包围的全部电源(即全电流定 理)。
门l 一口 .J口 I一·c瞳m)耐n Q 一 2I— m J口sinQdQ = 2I一 釉x(一c0sQ I) =2I一∞a工瑾Ix · ll· 维普资讯 http://www.cqvip.com 因该磁力线要两次经过气隙,而铁磁材 料内的磁阻已假定为零,故由该全电流所形 成的磁势,将全部降落在两个气隙上,故每 个气隙上所作用的磁势,仅为上式的一半。 即 Fa(Q)=I—mn'~xcosQ (3) 比拟上面两式可知,空间散布为正弦函 数的绕组,它所产生的磁势在空间的散布, 为迟后90。的余弦函数波形。如图2所示。 由于I一为直流.故图2中的电流波,磁势 波,磁密波等,均为恒定不变的空中波形。 现将I一改为交流电流ia(t) ia(t)=Iamaxom~t (4) 代入式(3),得交流磁势的空间散布波 形为 fa(Qt)=latmx~ ·∞am x cosQ =Famax~ (5) 此时,(|n绕组在空间的散布仍如前述 的正弦绕组未变.故由它产生的磁势波在空 间的散布,仍是迟后90e的空间余弦波未变。 但跟式(4)的交流电流随时间而变化的规律, 停止同步交变。即磁势波形的高度,将随 的变化而上下涨落或脉振。这就是单相电机内的 空间交变脉振磁势波。它的波幅位于Q=0 的绕组轴线OA处。仍如图2所示 为了取得旋转磁势转波,还必需另有一 套特定的绕组。如图3。这也是—套正弦绕 L · 图 3 torn麴 磁势诚及其简化图 组。称txgn绕组。其绕组轴线为OM。OM要 超前于 m 的绕组轴线OA—个为 MOA= · 12 · 的空间电角度。故其线匝的角密度波形如图 3。

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